Espalhamento Raman com dupla ressonância no grafite
| Ano de defesa: | 2002 |
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| Tipo de documento: | Dissertação |
| Tipo de acesso: | Acesso aberto |
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| Instituição de defesa: |
Universidade Federal de Minas Gerais
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| Programa de Pós-Graduação: |
Não Informado pela instituição
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| País: |
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| Palavras-chave em Português: | |
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2019-08-12T11:35:49Z2025-09-09T01:13:24Z2019-08-12T11:35:49Z2002-12-13https://hdl.handle.net/1843/BUBD-9HBP7ZUniversidade Federal de Minas Geraisressonância no grafiteRamanFísicaEspalhamento Raman com dupla ressonância no grafiteinfo:eu-repo/semantics/publishedVersioninfo:eu-repo/semantics/masterThesisLuiz Gustavo de Oliveira Lopes Cancadoinfo:eu-repo/semantics/openAccessporreponame:Repositório Institucional da UFMGinstname:Universidade Federal de Minas Gerais (UFMG)instacron:UFMGMarcos Assuncao PimentaJose Francisco de SampaioLuiz Orlando LadeiraRicardo Wagner NunesO espectro Raman dos materiais de grafite apresentam uma banda centrada aproximadamente em 1350 cm-1 (banda D), que é induzida pela desordem ou pelo tamanho nanométrico dos cristalitos de grafite. A banda D possui um comportamento dispersivo, uma vez que sua frequência (OMEGAD) varia com a energia do laser incidente, sendo a dispersão aproximadamente 50 cm-1/eV. Apesar do fato de que esta banda vem sendo exaustivamente estudada, com o objetivo de se determinar o tamanho do cristalito nos materias de grafite desordenado, apenas recentemente foi proposto um modelo de dupla ressonância que explica satisfatoriamente uma regra de seleção associando os vetores de onda dos elétrons e fónons envolvidos no processo de espalhamento que dá origem ao comportamento dispersivo da banda D. Este modelo porém não explica a observação experimental de que a banda D não possui a mesma frequência nos espectros Stokes e anti-Stokes, alem do fato de que seu sobretom, a banda G' não está centrada no dobro da frequência da banda D. Neste trabalho, nós mostramos que existem quatro processos de dupla ressonância possíveis tanto para o espectro Stokes quanto para o espectro anti-Stokes. Baseado neste fato, mostramos que a banda D é composta por dois picos, D1 e D2 no espectro Stokes, e por D2 e D3 no espectro anti-Stokes. Por sua vez, a banda G' é composta por um único pico centrado em 2.OMEGA(D1) no espectro Stokes, e em 2.OMEGA(D3) no espectro anti-Stokes.UFMGORIGINALdiss_luiz_gustavo_de_oliveira_lopes_can_ado.pdfapplication/pdf1005198https://repositorio.ufmg.br//bitstreams/c9297bf7-550d-4c43-9977-a0e54c8e45c5/download5e6e521c6de842eaaba482b908f26287MD51trueAnonymousREADTEXTdiss_luiz_gustavo_de_oliveira_lopes_can_ado.pdf.txttext/plain99761https://repositorio.ufmg.br//bitstreams/43f9d90d-74a3-490d-99bf-f144c2841e10/download877742dd39e5b59b9a92d0864383e04bMD52falseAnonymousREAD1843/BUBD-9HBP7Z2025-09-08 22:13:24.33open.accessoai:repositorio.ufmg.br:1843/BUBD-9HBP7Zhttps://repositorio.ufmg.br/Repositório InstitucionalPUBhttps://repositorio.ufmg.br/oairepositorio@ufmg.bropendoar:2025-09-09T01:13:24Repositório Institucional da UFMG - Universidade Federal de Minas Gerais (UFMG)false |
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